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Física Exercícios Comentados Bloco

Por:   •  10/9/2020  •  Trabalho acadêmico  •  484 Palavras (2 Páginas)  •  115 Visualizações

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Exercícios Comentados Bloco 1

  1. Uma haste uniforme é colocada sobre duas rodas giratórias, conforme a figura abaixo. Os eixos das rodas estão separados por uma distância l = 20 cm, o coeficiente de atrito estático entre a haste e as rodas é m = 0;18. Demonstre que neste caso a haste executa oscilações harmônicas. Encontre o período dessas oscilações.

[pic 1]

Figura 1:

Solução Comentada

Para demonstrar que a haste realiza oscilações harmônicas é preciso mostrar que a equação do movimento do seu CM é do tipo x¨ + w2x = 0. Para isto é conveniente adotar um sistema de coordenadas apropriado e passar a representar as forças que atuam sobre a haste. A figura 2 ilustra a situação do problema, bem como define o sistema de coordenadas adotado. Nele, a origem foi tomada no centro entre os dois pontos de contato das rodas com a haste.

[pic 2]

~

~

N1

N2

~r1

CM

~r2

~

x

~

Fa1

Fa2

l=2

~

l=2

P

Figura 2:

Suponha-se que o CM da haste, num instante de tempo arbitrário, encontra-se deslocado de uma pequena dis-tância x da origem.

Neste cenário, a equação de movimento do CM é

~   ~

~

~

~

~

(1)

F = Fa1

+ Fa2

+ N1

+ N2

+ P = ma~CM

1

com

~

= mN1

~

= mN2(  xˆ)

(2)

Fa1

Fa2

e

~

= N1

~

= N2

~

= mg(  yˆ)

(3)

N1

N2

P

Nos eixos cartesianos, temos:

I-) No eixo xˆ

Fa1 + Fa2 = mx¨

(4)

m(N1

N2) = mx¨ =) m(N1

N2) = mx¨

(5)

II-) No eixo yˆ

N1+N2

mg = 0 =) N1 + N2 = mg ;

(6)

e substituindo eq.(6) em eq.(5) obtemos para a coordenada x do CM da haste:

m(2N1

mg) = mx¨

(7)

Para encontrar a nossa última incógnita N1 podemos usar a condição de estabilidade do movimento de rotação da haste. Isto é, dado que a haste não realiza um movimento de rotação, então o torque total com respeito ao centro

de massas debe ser nulo.

O torque das forças de atrito é nulo já que a linha de ação destas passa pelo        . O torque do peso ~ também é

CM        P

nulo já que, por definição, o peso é uma força cujo ponto de aplicação é justamente o CM. Com isto, temos que as

únicas forças capazes de produzir torque em relação ao CM são as forças normais

~

~

. Sendo assim, temos que:

N1 e N2

III-) A ausência de rotação implica

~

=)

~

(8)

å~CM = 0

~N1 +~N2 = 0

~

~

=)

~

~

~

;

(9)

~ N1 = ~r1   N1 ; ~ N2 = ~r2   N2

~r1   N1 +~r2   N2

= 0

do desenho podemos ver que

~r1 = (l=2 + x)(

xˆ) ;

~

= N1yˆ =) ~r1

~

=

(l=2 + x)N1(xˆ  yˆ) =

(l=2 + x)N1

(10)

N1

N1

~r2 = (l=2

x)xˆ ;

~

= N2yˆ =) ~r2

~

= (l=2  x)N2(xˆ  yˆ) = (l=2

x)N2

(11)

N2

N2

~ N1 +~ N2 = [(l=2

x)N2

(l=2 + x)N1]zˆ = 0 =) (l=2 + x)N1 = (l=2

x)N2 ;

(12)

e mais uma vez usando eq.(6) em eq.(12) obtemos

N =

mg

(1

2x=l):

(13)

1

2

Finalmente substituindo eq.(13) em eq.(7) temos

com  w = r

2mg

:

x¨ +

x = 0   x¨ + w2x = 0

2mg

(14)

l

l

O período das oscilações é calculado a partir da frequência w mediante

T = w

= 2ps

= p

s

= 1:5 s

(15)

2mg

mg

2p

l

2l

2

...

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